Цена доставки диссертации от 500 рублей 

Поиск:

Каталог / ФИЗИКО-МАТЕМАТИЧЕСКИЕ НАУКИ

Дифракционное рождение векторных мезонов в глубоко-неупругом рассеянии в рамках к_t-факторизации

Диссертация

Автор: Иванов, Игорь

Заглавие: Дифракционное рождение векторных мезонов в глубоко-неупругом рассеянии в рамках к_t-факторизации

Справка об оригинале: Иванов, Игорь. Дифракционное рождение векторных мезонов в глубоко-неупругом рассеянии в рамках к_t-факторизации Дис. ... канд. физ.-мат. наук : 01.00.00 Бонн, 2002 c. :

Физическое описание: стр.

Выходные данные: Бонн, 2002






Содержание:

1 Введение
11 Дифракционные реакции и Померон
12 Рождение векторных мезонов в дифракционном глубоко-неупругом рассеянии
13 Стратегия диссертации
1 Основы подхода ^-факторизации
2 Виртуальное фотопоглощение
21 Описание виртуального фотопоглощения в КХД
22 Детали вычислений
23 Знаменатели и вычисление следов
24 Глюонная плотность
241 Дифференциальная плотность калибровочных бозонов: пример КЭД
242 Дифференциальная плотность фотонов в позитронии
243 Дифференциальная глюонная плотность в протоне
25 Окончательные выражения
26 Виртуальная комптоновская амплитуда в пространстве импакт-параметров 27 261 Дипольное сечение
3 ДГЛАП против ^-факторизации
31 Асимптотическое сближение ДГЛАП и ^-факторизации при больших О?
32 Пути эволюции: диффузия из мягкой области в жесткую и обратно
II Вычисление амплитуд рождения векторных мезонов
4 Описание векторного мезона
41 Связанные состояния в КТП :
42 Волновая функция и вершинный множитель
43 Формализм светового конуса
44 Спиновая структура векторной частицы
45 Нормировка волновой функнции векторного мезона
451 Случай наивной вершины од!'
452 Нормировка для 5 волнового векторного мезона
453 Нормировка для Б волнового векторного мезона
46 Константа распада
47 Анзацы для волновой функции
471 Подавленные кулоновские волновые функции 472 Осцилляторные волновые функции
5 Амплитуды рождения векторных мезонов
51 Предварительные замечания
52 Обозначения и спиральные амплитуды
53 Общий вид амплитуды
54 Недиагональная глюонная плотность
55 Окончательные результаты для наивной вершины
56 Результаты для 5 и ?)-волновых амлитуд
6 Анализ тяжелого кваркония
61 Разложение по твистам
62 Твистовое разложение для 5-волновых мезонов
63 Твистовое разложение для ?>-волновых мезонов
64 Окончательные результаты для 5 волны
641 5 волна: усреднение по
642 5 волна: результат для Ь —» Ь вплоть до дифференциального сечения
643 5 волна: все остальные амплитуды
65 Окончательные результаты для Б волны
651 Б волна: усреднение по Г2Р для амплитуды Ь —? Ь
652 ?> волна: другие амплитуды
66 Сравнение 5 волны и Б волны
III Численный анализ
7 Извлечение диффереренциальной глюонной плотности: ОС02000-анализ
71 Анзац для дифференциальной глюонной плотности
72 Параметры дифференциальной глюооной плотности, построенной на различных ДГЛАП-фитах
73 Описание протонной структурной функции F2p(x)<52)
74 Сечение реального фотопоглощения <7ТР
8 Свойства дифференциальной глюонной плотности
81 Дифференциальная глюонная плотность в импульсном пространстве
811 Разложение дифференциальной глюонной плотности на мягкую и жесткую компоненты
812 Разложение интегральной глюонной плотности на мягкую и жесткую компоненты ф 813 Разложение Р2{х, 0>2) на мягкую и жесткую компоненты
82 Дифференциальная глюонная плотность в х-пространстве: эффективные интерсепты и диффузия
83 Как глюонные плотности в ^-факторизации отличаются от ДГЛАП-плотностей
84 Чувствительность различных наблюдаемых к свойствам дифференциальной глюонной плотности
9 Улучшенное извлечение дифференциальной глюонной плотности: анализ DGD
91 Процедура фитирования и параметры глюонной плотности
92 Свойства глюонной структурной функции
93 Наблюдаемые
931 Структурная функция F2p и ее производные
932 Структурная функция
933 Полное сечение фотопоглощения
10 Численное иследование процесса рождения векторых мезонов
101 15 состояния: общая картина
1011 Абсолютные значения сечений и явление скейлинга
1012 Зависимость от энергии и переданного импульса
1013 Уровень точности
102 Рождение р мезона
1021 Зависимость от Q2
1022 Разложение сечения на &L — <тт
1023 Зависимость от энергии
1024 Зависимость от t
1025 Спиральные амплитуды
103 Рождение ф мезонов
104 Рождение J/ф и Т мезонов
105 Рождение возбужденных состояний
11 Проблема от
111 Кулоновский хвост волновой функции
1111 Стратегия подхода
1112 Квантовомеханический анализ кулоновского хвоста
1113 Вычисление Дфс<т1
1114 Асимптотическое поведение ат при больших Q2: аналитический результат
112 Смешивание S/D волн
1121 Структура вершины
1122 Влияние S/D смешивания на рождение р мезона
12 Выводы
А Вычисление интегралов от знаменателей
А1 Комптоновская амплитуда вперед
А11 s-канальные диаграммы
А12 Остальные s-канальные диаграммы
А13 «-канальные диаграммы
А14 Вычисление интеграла в а-представлении
А2 Рождение векторный мезон: полностью недиагональный случай
В Техника спиральных амплитуд
В1 Амплитуда фотонной вершины
В2 Амплитуды векторного мезона
ВЗ Окончательное вычисление следа

Введение:
В течение последних 30 лет теория элементарных частиц все более и более успешно описывала все основные явления микромира. Будучи основанной на квантовой теории поля и идеях калибровочных симметрий при описании фундаментальных взаимодействий, Стандартная Модель в физике элементарных частиц смогла описать и объяснить практически все проявления электромагнитных и слабых взаимодействий, смогла предсказать существование новых частиц и эффектов. И хотя Стандартная Модель не отвечает на многие вопросы "почему", та точность, с которой она тем не менее описывает реальность, достигает порой Ю-10, как в случае чистых КЭД явлений.
Ситуация, однако, не столь безоблачна, когда речь идет о сильных взаимодействиях. Калибровочная формулировка теории сильных взаимодействий — квантовая хромодина-мика (КХД) — допускает наиболее простые аналитические решения лишь в области достаточно энергетических процессов. При низких энергиях трудность заключается в том, что константа связи в КХД ote{Q2) растет в сторону инфракрасной области и становится порядка единицы при Q2 0.1 ГэВ2. В результате теория возмущений (практически единственный жизнеспособный подход к описанию всей совокупности высокоэнергетических реакций) оказывается неспособной дать даже качественное описание явлений, лежащих в низкоэнергетической области. Дополнительные сложности возникают при учете неабе-левой природы КХД, нарушения киральной симметрии, нетривиального вакуума в КХД и т.д.
С другой стороны, как раз для мягких, непертурбативных процессов разработан целый ряд подходов, преимущественно феноменологических, не опирающихся на применимость пертурбативной КХД, но тем не менее дающих разумное описание явлений в своей области применимости. Главная проблема в построении теории сильных взаимодействий заключается в том, что пор не показано, как все эти разнородные подходы согласуются друг с другом и согласуются ли вообще 1. Все эти подходы пока не составляют единой цельной картины сильных взаимодействий. При такой неуниверсальности следует признать что предмет нашего исследования лежит, скорее, в области феноменологии, чем в области чистой теории. Именно это и диктует общий настрой нашего исследования: качестве лишь некоторых примеров такого рода трудностей отметим, например, проблему однозначного идентификации результатов вычисления реждеизованных кварковых лестничных диаграмм и экспериментально наблюдаемых мезонных реджевских траекторий. Другим примером является "подве-шенный"статус решения БФКЛ уравнения с фиксированной константой связи а» = const и вопрос о том, насколько БФКЛ-подход вообще применим к нашему миру. не "вывести", а "описать".